более общий вид:

ад = /, , (9.8)

где время спада учитывает все постоянные времени (см. (3.85)).

Так же как и т, время спада в целом должно быть сделано как можно больше, несмотря на применение коррекции. В тех случаях, когда необходимая величина блокирующей емкости С оказывается чрезмерно большой, следует либо применить постороннее смещение (пожертвовав стабилизацией режима), либо оставить сопротивление не зашунтированным. Работа каскада без блокирующей емкости Q рассмотрена в § 9.4, посвященном искажениям фронта.

В многокаскадных усилителях коррекцию вершины обычно осуществляют в каждом отдельном каскаде. Однако в принципе можно осуществить ее в одном последнем каскаде или перекорректировать один из промежуточных каскадов с тем, чтобы спад в последующих каскадах привел к коррекции усилителя в целом.

Все предшествующие выводы делались для каскадов на пентодах, которые на практике чаще всего применяются в импульсных усилителях. Если усилитель строится на триодах, то нужно учитывать их внутреннее сопротивление, которым для пентодов мы пренебрегали. Анализ показывает, что условия коррекции (9.2) или (9.8) переходят в следующие:

Сф/?. = г. (9.9а)

C,Ra-t..- (9.96)

Для улучшения частотных характеристик в области низших частот используется та же схема (рис. 9.1). Считая источником искажений только переходную цепочку, получим частотную характеристику каскада, подставляя оператор усо вместо р в выражение (9.2а). Приближенное выражение граничной частоты для корректированного каскада имеет вид

Юн =-77=====. (9.10)

t.Va + 4a + l

Поскольку 1/Тр есть угловая граничная частота некорректированного каскада, можем записать:

Например, при аф = 3 получается выигрыш в граничной частоте в F22i5 4,7 раза, что видно и из рис. 9.5, на котором частотные характеристики для корректированного каскада показаны вместе с характеристиками каскада без коррекции.

Не вдаваясь в подробности анализа, отметим, что при перекоррекции подъем амплитудно-частотной характеристики в области низших частот, видный на том же рисунке, растет.

40°-го-

Рис. 9.5. Частотные характеристики каскада с анодным фильтром: о) амплитудно-частотные, б) фазо-частотные.

fi,=Q5H

Коррекция обратной связью. Рассмотрим схему двухкаскадного

усилителя на рис. 9.6, в котором цепь обратной связи состоит из емкости С и делителя /?, - сопротивление одновременно обеспечивает автоматическое смещение на сетку лампы Л1.

Предположим, что усиление без обратной связи Л =100, а постоянная времени = 2 мсек. Влиянием цепочки -на спад вершины для простоты пренебрегаем. Если усиливаемый импульс имеет длитель-

Рис. 9.6. Двухкаскадиый усилитель с обратной связью по напряжению.

ность = 200 мксек, то относительный спад вершины без обратной связи 6 = 0,1 (10%).

§9.1]

Рассмотрим сначала влияние отрицательной обратной связи, когда емкость С настолько велика, что ее влиянием на переходный процесс в течение длительности импульса можно пренебречь.

Замедленный спад вершины импульса при отрицательной обратной связи приписывают увеличению постоянной времени в \-\-К выше в § 5.2. С точки зрения общего прин-обратная связь обеспечивает не-

раз, что мы делали ципа коррекции отрицательная обходимое изменение анодного потенциала Ид, после начального скачка (рис. 9.7) с постоянной времени т*=т(1 +ЛоРо)-Это изменение объясняется тем, что повышение потенциала вызывает уменьшение напряжения Ивых= ДИда и, следовательно, потенциала Kki (через делитель -/?j). Таким образом, коррекция с помощью отрицательной обратной связи может уменьшить, но не может устранить линейный спад *), так как изменения ДИд, обусловлены изменением выходного напряжения Иных-

Проиллюстрируем влияние отрицательной обратной связи в

Рис. 9.7. Временные диаграммы при усилении прямоугольного импульса в схеме рис. 9.6.

схеме на рис. 9.6. Для того чтобы спад вершины уменьшился в 10 рази составил 1%, нужно сделать 1= 10. Однако при этом усиление упадет также в 10 раз, и для его восстановления нужно увеличить анодные нагрузки ламп в Vl0 = 3,2 раза. Дальнейший

расчет дает /С, = 1000, = 0,009 и (так какр --

/?,=55 ком.

Ri + RzJ

того чтобы обратная связь была отрицательной, постоянная времени обратной связи roc = C(R-\-R) должна быть много больше постоянной времени т* = 1 + /Ср J= 20 мсек. Пусть Too = 200 мсек, тогда Ci%!4 мкф. Такая большая емкость нежелательна с точки зрения ее габаритов и передачи фронтов и является одним из недостатков отрицательной обратной связи как метода коррекции.

Следует также иметь в виду, что уменьшение спада вершины за счет искусственного увеличения времени спада сопровождается удлинением выброса, хотя величина последнего и получается меньше.

*) Для сравнения на рис. 9.7 пунктирной линией показан спад потен цнала С/д, в отсутствие обратной связи.