изображение (9.2а) как полином малой величины i и ограничиваясь

членами второго порядка, получим для относительного коэффициента усиления:

р\Тф xj рЧДф f./

(9.26)

lit

Так как ут=Ир = -2-, то выражение (9.26) показывает, что условие коррекции (9.1) обеспечивает отсутствие линейного члена

Рис. 9.3. Временные диаграммы при усилении прямоугольного импульса каскадом рис. 9. 1.

в переходной функции. Выражение (9.26) показывает также, что в скорректированном каскаде вершина спадает по квадратичному закону:

= (9.3)

Ф

2афх1

Отсюда, при длительности импульса Т, относительный спад вершины имеет вид

* и

(9.4)

некорр

= . (9.6а)

V *чг/корр

Наоборот, при одинаковых коррекция позволяет увеличить длительность импульса, так как

(7и)корр -1 / 2с[й

(Ти)

некорр

= . (9.66)

Из выражения (9.4) ясно видна роль сопротивления R, которое не вошло в условие коррекции: величина квадратичного спада обратно пропорциональна величине R. Отметим также, что квадратичный спад, подобно линейному, возрастает с уменьшением т. Поэтому было бы грубой ошибкой считать, что наличие коррекции избавляет от необходимости применять возможно ббльшие постоянные времени цепочек.

На практике условие коррекции достигается регулировкой величины R, поскольку сопротивление R выбирают, исходя из заданного усиления, а емкости Сф и С не могут плавно регулироваться.

Условие коррекции трудно выполнить абсолютно точно; кроме того, оно может нарушиться в результате старения, нагрева деталей и т. п. Из (9.26) можно получить, что при неточной коррекции относительный спад имеет вид

(1-Y)

Т Т1

(9.7)

*) Приближенная формула б=г:~ в данном случае недействительна, так как не соблюдается условие Ги<Тс.

Пусть, например, Г = 3 мсек, т = 5 мсек, аф = 3; тогда б = = 6%. Такую же величину имеет относительный начальный выброс Д /Аовх (рис. 9.3). В отсутствие коррекции спад при тех же условиях был бы около 45%, т. е. в 7,5 раза больше*). Для более коротких импульсов выигрыш, даваемый коррекцией, быстро возрастает. Так, при Ти - 1 мсек относительный спад будет в 26 раз меньше (0,7% вместо 18%).

В общем, отношение линейного (некорректированного) и квадратичного (корректированного) спадов при одинаковых значениях Г и равно

некорр фс ,Q ev

-т-. (У.Э)

корр и

Если задана определенная величина б, то (при одинаковых Г) коррекция позволяет уменьшить величину т, так как

где Y = 1

- = есть относительное отклонение от усло-

ВИЯ коррекции.

Пусть, например, =±0,1. Тогда (при Т=\ мсек, т = 5 мсек, аф=3) вместо 6 = 0,7%, полученного выше для у = 0, получим либо 6=2,3% для у =+0,1, либо 6 = -1% для у = - 0,1.

Отрицательный спад, получившийся в последнем примере, означает, что в момент t = {T-0) величина Квых не меньше (как обычно), а несколько больше начального значения. Этот случай является примером перекоррекции, которая нередко осуществляется намеренно. Формы выходного импульса при недокоррекции, идеальной

Рис. 9.4. Форма выходного импульса при разной степени коррекции.

коррекции и перекоррекции показаны на рис. 9.4. Из рисунка видно, что в частном случае можно получить нулевой спад 6 = 0. Заметим, что при перекоррекции вершина импульса всегда получается выпуклой, причем максимум может лежать как в интервале 7, так и вне его. При нулевом спаде начальный выброс также равен нулю; однако это отнюдь не означает отсутствия последующего выброса на выходе (см. рис. 9.3).

Мы рассмотрели подробно коррекцию искажений, вносимых одной переходной цепочкой - Q. Если искажения обусловлены всеми тремя цепочками (рис. 9.1, а), то условие коррекции приобретает