§ 9.1]

протекают процессы, представленные на рис. 9.2. Для сравнения пунктирными линиями показаны кривые, соответствующие отсутствию фильтра (/?ф = 0 или Сф=сх)). В этом случае начальная скорость изменения величины иых определяется углом г)? - углом наклона касательной в начальной точке к оси ординат.

с,(агв}

Q33M

Рис. 9.1. Принципиальная (а) и эквивалентная (б) схемы каскада с коррекцией вершины анодным /?С-фильтром.

При наличии фильтра потенциал точки ф (рис. 9.1) в первый момент не меняется, т. е. А6ф(0) = 0. Потенциал точки а, как и в отсутствие фильтра, возрастает скачком до величины

Такой же начальный скачок получается и на выходе. В дальнейшем, если RRa, т. е. если iRia емкость Сф заряжается током 1= = А/д - Яф с постоянной времени Тф = Сф/?ф. В конце концов ток ijf делается равным новому значению тока г; при этом потенциал точки ф возрастает на величину

Да- Ф=/А7=,аф вх,

Поскольку анодный ток пентода не зависит от изменений и, т. е.

Да = const, го

Ф - = Аоо const.

Значит, увеличение потенциала Иф влечет за собой такое же увеличение потенциала Ид с начальной скоростью, характеризуемой углом наклона касательной ф. По принципу коррекции должно быть

fSOu

/5\ го

Рис. 9.2. Переходный процесс в схеме на рис. 9. 1, б при ступенчатом входном сигнале.

обеспечено равенство углов фф. Учитывая, что

волучаем условие коррекции в виде

. = 1 или СфК -=т.

(9.1)

m-KAP)-KAP) = s(Ra-f-).

1+ ф

P-cJ \ РЦ J

с точки зрения искажений вершины нас интересует вид переходной функции вблизи t = 0, т. е. в области больших р. Представляя

*) При положительном сигнале полярность всех приращений иа рис. 9.2 изменяется иа обратную.

в условие коррекции не вошла величина /?ф. Физически это ясно из того, что начальная скорость изменения потенциала Пф равна

Иф (0) =---= р-р- ,

ф ф о

X. е. ие зависит от /?ф. Однако легко убедиться, что при больших сопротивлениях /?ф начальный, почти линейный участок экспоненты и получается более длительным. Соответственно большую длительность имеет и почти горизонтальный участок кривой выходного напряжения. Поэтому величину /?ф или, точнее, Оф следует выбирать в зависимости от длительности усиливаемого импульса.

Необходимо иметь в виду, что использование больших сопротивлений Rф связано со следующими осложнениями. Во-первых, иа этом сопротивлении падает напряжение /д/ф от тока покоя; в результате при больших /?ф начальная рабочая точка = .а -4о (Ф + а) может оказаться в области загиба характеристик и тогда потребуется увеличить Е. Во-вторых, при положительном входном сигнале анодное напряжение уменьшается*); при больших оно может зайти в область загиба характеристик в процессе коррекции. Обычно делают аф=2-5-10.

Если входной сигнал является прямоугольным импульсом, то временные диаграммы токов и напряжений получаются как разности переходных функций, показанных на рис. 9.2, сдвинутых друг относительно друга на величину длительности импульса Т (рис. 9.3). Характерной особенностью выходного напряжения в этом случае является наличие максимума А у выброса. Этот максимум может значительно , превышать величину начального выброса А которая в скорректированном каскаде невелика, поскольку мал спад вершины.

При количественном анализе каскада будем исходить из его эквивалентной схемы (рис. 9.1, б), считая R Rg и RРф- Тогда изображение коэффициента усиления каскада выражается следующим образом: