127Z 15дшсе/г

изображены на рис. 7.6 в укрупненном масштабе, чтобы отчетливее показать быстрое спадание максимальной амплитуды огибающей с увеличением числа каска-дов.

Проведенный анализ переходных характеристик позволяет сделать следующие выводы:

1) уменьшение затухания увеличивает время нарастания фронта огибающей;

2) уменьшение затухания приводит к снижению максимальной амплитуды, когда на вход усилителя поступают гладкие импульсы; иначе говоря, при малом затухании импульсная помехоустойчивость усилителя получается лучше;

3) увеличение числа каскадов тагам;

4) с увеличением частоты С0р=1/т при неизменном затухании время нарастания фронта огибающей уменьшается.

аВЗв aS54 1272 /,59м/<сел

йз/з

Рис. 7. 6. Переходные характеристики резонансного усилителя для огибающих.

/о=10 Мгц, 6=0,1.

приводит к тем же резуль-

Структура полученной формулы аналогична структуре формулы (3.48), выведенной для коэффициента передачи реостатного многокаскадного усилителя. Различие заключается лишь в изменении масштаба времени: постоянная времени в резонансном усилителе

-- обычно больше постоянной t: = CR реостатного усили-

теля. Если структура формул сходна, то и переходные характеристики резонансного усилителя, изображенные на рис. 7.6, подобны характеристикам реостатного усилителя рис. 3.12. Вторые переходные характеристики, вычисленные путем перехода:

Амплитудно-частотная характеристика полосовых усилителей имеет уплощенную верхушку и более крутые, чем у резонансных усилителей, спады. В области низких частот нужная характеристика обеспечивается при помощи полосовых Т- и П-образных фильтров, включаемых между каскадами. Такие усилители применяются главным образом в устройствах многоканальной телефонной связи, поэтому их анализ выходит за пределы книги. Каскады высокочастотных полосовых усилителей обычно содержат полосовой фильтр в виде связанных контуров; иногда применяются комбинации полосовых и резонансных каскадов; значительно реже используют резонансные каскады, настроенные на разные, но близкие частоты.

ау б)

Рис. 7.7. Полосовой каскад и его эквивалентная схема.

Усилители со связанными контурами чаще всего строят по схеме рис. 7.7, а, где связь осуществляется через взаимоиндуктивность М. Выходная емкость первого каскада и входная емкость второго являются составными частями емкостей контуров, поэтому предполагается, что в эквивалентной схеме рис. 7.7, б емкости ламп учтены в величинах С, и С,.

Выражение коэффициента усиления удобно найти из уравнений, составленных методом контурных токов:

Исключая из этих уравнений ток /, и учитывая, что

§ 7.3. Полосовые усилители

§ 7.3]

находим:

SjmM

г, + /coL, + -

rj-b/wlj-l..

. (7.36)

Для упрощения дальнейших расчетов предположим, что контуры настроены на одинаковую частоту

1 1

их затухания равны б = г,(ОрС, = гШрС и величина коэффициента связи имеет порядок затухания

= 6m.

здесь т-коэффициент порядка единицы, называемый степенью связи.

Подстановка принятых обозначений в (7.36) приводит к более удобной формуле, где независимой переменной служит относительная частота (о/Шр:

Л Wp / J V р/

(7.37)

Определим коэффициент усиления на резонансной частоте, поло-

жив й) = (Ор:

So)pM

(7.38)

~б(1--,7г)

Подставим его величину в (7.37) и получим выражение относительного коэффициента усиления полосового усилителя

(7.39)

После замены ю = сОр-j-До) и исключения членов высших порядков малости получается упрощенная формула, справедливая для откло-

нений частоты Дсо порядка Асо-бсОр:

(7.40)

На частотных характеристиках рис. 7.8, построенных по формуле (7.40), по оси абсцисс отложена обобщенная расстройка o = j Множитель -J не учитывался.