Частотные характеристики резонансного усилителя (рис. 7.3, а)

мало отличаются от характеристик контура, если сопротивления, шунтирующие контур, значительно больше чем /?р. Такими сопротивлениями в эквивалентной схеме рис. 7.3, б являются и R, Величину их выбирают возможно большей, чтобы избежать существенного уменьшения эквивалентного сопротивления /?экв и сохранить

Рис. 7.3. Резонансный усилитель и его эквивалентные схемы.

достаточно малое затухание. Используя формулы (7.2) и (7.4) и учитывая эквивалентную схему рис. 7.3, 9, находим коэффициену усиления резонансного каскада

K= - SZ[(ii) = - SR.

(7.7)

Разделим обе части равенства на коэффициент усиления при резонансной частоте

р = экв

и найдем относительный коэффициент усиления каскада

. Аш 2

(7.8)

р экв

Если усилитель состоит из п одинаковых каскадов, то его полоса пропускания уменьшается. Это следует из выражения для относительного коэффициента усиления

к = . . (7.9)

(l-f/a) Aw 2

(7.10)

(7.11) (7.12)

(1+а) ф (а) = - п arctg а.

Характеристики изображены на рис. 7.4.

В каскаде с неполным включением контура в анодную цепь (рис. 7.5) возможно дополнительное увеличение выходного напряжения за счет автотрансфор- маториой связи между секциями катушки индуктивности. Чтобы выяснить свойства каскада, выявим соотношения между реактивным сопротивлением ветви при полном включении контура

и сопротивлением при частичном включении

е = Юр i

Ир С

-ЮрГ

Из приведенных выражений следует, что

и сопротивление контура

акв 2 г

У 9КВ /ЗКВ>

(7.13

~3Sff

здесь

<1.

Рис. 7.4. Частотные характеристики резонансного усилителя.

Ли 2

п -число каскадов. а=-. -

L-t-r

Если Е схемах с полным и -частичным включением

контура сделать переменное анодное напряжение одинаковым, то во второй схеме напряжение получится больше:

и --1] + - Г] L

Представив k в показательной форме;

k = k{a)eif

из (7.9) найдем выражения частотных характеристик

k{a)=

Коэффициент усиления по напряжению каскада с неполным включением контура будет, однако, меньше, так как вследствие уменьшенного сопротивления контура на сетку придется подавать напряжение большей величины, чтобы сохранить прежнюю величину анодного напряжения. Действительно,

и и,

Нередко выбором подходящего коэффициента у удается сопротивление R сделать равным выходному сопротивлению лампы (особенно

Рис. 7.5. Резонансный усилитель с неполным включением контура в анодную цепь.

В тех случаях, когда в каскаде использован триод) и тем самым обеспечить максимальную мощность переменной составляющей в контуре при заданном напряжении на входе каскада t/g.

При точном вычислении частотных характеристик каскада и величины сопротивления R нужно учитывать, что емкость лампы Cj, включена параллельно L и не может быть непосредственно объединена с емкостью С.

§ 7.2. Переходные характеристики для огибающих амплитуд

Переходные характеристики избирательного усилителя. Если на вход избирательного усилителя подают напряжение в виде единичной ступени, то вследствие толчка анодного тока в контуре первого каскада возникают затухающие колебания. Благодаря тому, что в течение некоторого времени на входе второго и последующих каскадов существуют переменные напряжения, переменное выходное напряжение усилителя нарастает до некоторого максимального значения и затем спадает до нуля.

Иная картина получается в тех случаях, когда иа вход подают переменное напряжение. Пусть частота входного напряжения совпа-