Космонавтика  Электронные усилители 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 [ 34 ] 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139

d, / l-0,25d

Нетрудно видеть, что при малом затухании можно создать сильный резонанс и получить значительный подъем усиления. Из-за активных потерь в сопротивлениях /? и /?вых, частота всегда меньше единицы, т. е. (u*<;1/Tj.

здесь

ф, = arccos .

Переходные характеристики, построенные по выведенным формулам, изображены на рис. 4.3, а.

Для построения частотных характеристик нужно определить коэффициент усиления в функции частоты со. Это легко сделать, если в формуле (4.9) оператор р заменить оператором усо:

1 - а>Н -j-/о)Т,а,

Безразмерную величину сот, можно назвать относительной частотой. Действительно, величина, обратная постоянной времени т равна некоторой собственной граничной частоте каскада 1/т, = 0), поэтому (ОТ, = сй/(йв = 0,. Частотные характеристики целесообразно построить в функции относительной частоты.

Модуль и аргумент относительного коэффициента усиления получаются из формулы (4.15):

/(1-й5)Ч(0Л)

arctg-=l. (4.17)

Обобщенные амплитудно-частотная и фазо-частотная характеристики, построенные по формулам (4.16) и (4.17), изображены на рис. 4.3, б, в.

Резонансный подъем амплитудно-частотной характеристики происходит при затухании d<cY- Определим частоту Qj, соответствующую максимальному подъему характеристики. Для этого продифференцируем (4.16), приравняем производную нулю и получим:

Q,* = -/1-0,5d (4.18)

Относительный коэффициент усиления на этой частоте находим подстановкой частоты Q, в формулу (4.16)



Тогда

1 i ВЫК t i BblXZ i .

Если uf, = 1/2, то Q,* = 0 и k*-\, т. е. подъема нет. При этом да частоте Q, = 1 (или сй = сОц = 1/т,) усиление й = 1/1/2 = 0,707. Заметим, что на этой частоте фазовый сдвиг равен -90° при любом затухании.

Рассматривая переходную и амплитудно-частотную характеристики, нетрудно заметить, что наилучшие характеристики получаются при затухании rf, = 1,42. При затухании = 2 переходная характеристика получается без выброса, но время нарастания значительно: f =3,3т,. В этом случае характеристика получается такая же, как в двухкаскадном усилителе с емкостной связью при Тд = т,. Если затухание уменьшить до rf, =12, то появляется выброс б = 4,33°/ , но зато время нарастания уменьшается до = 2,2т,.

Б специальных случаях, когда необходимо получить подъем характеристики в области высших частот или можно допустить увеличенный выброс, затухание выбирают меньше 1,4. Чаще приходится поступать наоборот: при малом Твых, и больших /? получается малое затухание и его искусственно увеличивают для получения ровных характеристик. В этих случаях уменьшают /? или изменяют другие параметры, вследствие чего величина Л, и усиление обычно несколько уменьшаются.

При соотношениях емкостей С, C i общий характер кривых получается такой же, как в рассмотренном случае С, <Си,.

Передача вершины импульса и синусоидального напряжения в области низших частот. В схеме рис. 4.2, г для упрощения формул объединим сопротивления R, гц п R в одно сопротивление нагрузки R:

Множителем у = РнЦгц-\-Rn) учтем ослабление сигнала, которое происходит на делителе из сопротивлений /? и щ. Будем полагать, что

вь,х=?вь,х. + , (4.20)



ИО ТРАНСФОРМАТОРНЫЕ УСИЛИТЕЛИ [гл. 4 Для облегчения расчетов введем обозначения:

2 = КЛ(-+)- (4.26)

Воспользовавшись этими обозначениями, преобразуем формулу

(4.22) и получим выражение операторного коэффициента усиления

К[р)-уА,К.-J-i . (4.271

В дальнейшем целесообразно рассматривать относительный коэффициент усиления

-7lr--Г- (4.28)

В зависимости от величины и характера корней знаменателя (4.28) переходные характеристики описываются тремя формулами, похожими на формулы (4.12), (4.13) и (4,14). Характеристики представлены на рис. 4.4,а.

Для расчетов относительного спада вершины импульса необходимо определить время спада t , в течение которого выходное напряжение спадало бы до нуля, если бы скорость спадания все время сохранялась равной начальной скорости в момент времени t=-\-Q. Продифференцировав по р выражение (4.28) и определив оригинал производной, находим, что при t = -\- О скорость спадания вершина, при любом затухании равна

dkit) - 4 (4.29

При такой скорости спадания выходное напряжение изменилось би на единицу и стало равным нулю через время t, иначе говоря.,

-]t =-1 . dt J

следовательно,

t -i=i =



1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 [ 34 ] 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139