Космонавтика  Электронные усилители 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 [ 30 ] 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139


Рис. 3,16. Образование выбросов:

а) Ti = T3 = Ta, б) tj<Ti=T,.

Для практических расчетов следует определить приближенное выражение начального участка переходной характеристики, где спадание вершины не превышает 10-15%. В этом случае <т, и операторный коэффициент усиления (3.79) можно упростить:

П 1 +

1 \

nf.-

Рт..

1

(3.82)

Справедливость последних приближенных равенств обоснована тем обстоятельством, что условию < т, соответствует большая величина оператора р, так что jdtI.

Оригиналом изображения (3.82) является функция, описывающая начальный участок переходной характеристики:

(3.83)

Величину, обратную сумме слагаемых 1 /т, можно назвать временем спада;

са = -7Г. (3-84)

спадает быстрее, чем вых!- ода Мдыхг У достигло нуля, напряжение Ивых1= вх2 продолжает спадать, поэтому Ивыха переходит через нуль и образуется выброс. Выброс на выходе третьего каскада, естественно, получается еще больше.

В большинстве случаев желательно уменьшать искажение формы выходного импульса, обусловленное выбросами. Способы уменьшения выбросов описаны в главе 9.



Время спада - это такое время, в течение которого вершина выходного импульса спала бы до нуля, если бы скорость спадания оставалась неизменной и равной начальной скорости при = -f 0. Если все каскады одинаковы, то

t - -

(3.85)

Пользуясь величиной проще:

t, выражение (3.83) можно записать

(3.86)

Влияние емкостей С и Сз на вершину импульса. Зависимость искажения вершины импульса от изменения заряда конденсатора Q качественно была описана в § 3.4. Изменение разности потенциалов на обкладках конденсатора (рис. 3.17), которое происходит вследствие изменения экранного тока во время работы усилителя, также вызывает дополнительное искажение вершины импульса.

Расчет переходной характеристики каскада на пентоде с учетом влияния экранной и катодной цепей можно выполнить путем определения полного дифференциала анодного тока пентода;


(3.87)

Рис. 3. 17. Каскад на пентоде. К искажению вершины импульса.

Изменение потенциала экранной сетки относительно потенциала катода аналогично изменению потенциала анода в усилителе на триоде:

здесь

Г) 5Иэ

(3.88)

1+PC,R,

Крутизну анодного тока по потенциалу экранной сетки можно представить следующим образом:

После подстановки (3.88) и (3.89) в (3.87) имеем:

(3.89)

(3.90)

к. Э. эрглис. И. П. Степаненко



98 УСИЛИТЕЛИ с ЕМКОСТНОЙ связью [гл. 3

Определим приращение разности потенциалов между сеткой и катодом *)

= du,-du, = du ~{di+ di,) Z , (3.91)

di.-. (3.92)

После замены величин di и dl их выражениями получаем уравнение для определения du:

откуда

rf =--. (3.93)

Путем замены величины й?и в формуле (3.90) и необходимых тождественных преобразований имеем:

di, / -, (3.94)

где 5-крутизна катодного тока, т. е.

Приращение выходного напряжения равно произведению приращения потенциала анода du = - Radia коэффициент передачи цепочки C-R:

Теперь легко найти относительный операторный коэффициент усиления

Мр)- со7 =----(3-95)

Учитывая, что

Rg .

*) Зависимость разности потенциалов от обусловлена обратной связью по току через сопротивление Z (см. § 5.3).



1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 [ 30 ] 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139