13/<

ггок

L 0,5

JOAfHf!

r-S07

Ориентация на реальные условия работы корректированного каскада позволяет получить дополнительный выигрыш во времени нарастания или коэффициенте усиления усилителя.

Сложные схемы коррекции. Простая схема параллельной коррекции имеет одну степень свободы-один корректирующий элемент, подбираемый для получения желательной характеристики. Эта схема позволяет сократить длительность фронта более чем на 40/о и расширить полосу частот более чем на ЙО / - Дальнейшее улучшение характеристик может быть получено при использовании сложных схем коррекции, имеющих две и более степеней свободы.

На рис. 9.23 показана так называемая схема последовательной, индуктивной коррекции, в которой индуктивность/: разделяет емкость на две части - выходную и входную (С, и Cj). Таким образом, несмотря на наличие в схеме одного корректирующего элемента, здесь имеются две степени свободы: индуктивность L и отношение емкостей С, и С,. Правда, использовать вторую степень свободы затруднитель-ш, так как изменение частичных емкостей возможно только в сторону увеличения, а

это увеличивает суммарную емкость и время фронта. Поэтому практически схема последовательной коррекции имеет одну степень свободы, как и схема параллельной коррекции. Однако, хотя соотношение частичных емкостей зависит от типа ламп, деталей и монтажа, последовательная коррекция обычно дает большее (на 5-10°/,) увеличение добротности, чем параллельная. В то же время нужно иметь в виду, что смена ламп, а также старение ламп и деталей . может нарушить соотношение емкостей и ухудшить коррекцию. Для ликвидации рассогласования иногда включают параллельно одной из емкостей подстроечный конденсатор емкостью 2-5 пф.

Физический смысл последовательной коррекции заключается в том, что индуктивность L в первый момент препятствует зарядке емкости Cj. Поэтому ток Дгд сначала заряжает только емкость С которая, естественно, меньше, чем C , и, следовательно, заряжается быстрее. Можно также рассматривать четырехполюсник связи \--С, как элемент искусственной длинной линии и считать, что

к. Э. Эрглис, И. П. Степаненчо

Рис. 9.23. Каскад с последовательной индуктивной коррекцией.

Й = о

2d(Q)Q=o

А -Lli ~n\d(QyQ=.,>-

импульс тока распространяется по ней хотя и с некоторой задержкой, но с искажениями тем меньшими, чем лучше этот четырехполюсник имитирует настоящую длинную линию. Эквивалентная схема каскада с последовательной коррекцией совпадает с эквивалентной схемой трансформаторного каскада (рис. 4.2, в). Соответственно совпадают и их характеристики (рис. 4.3).

На рис. 9.24 даны примеры сложных схем коррекции с несколькими корректирующими элементами. Каскад на рис. 9.24, а является развитием схемы параллельной коррекции, а каскад на рис. 9.24, б-комбинацией параллельной и последовательной коррекции.

В разработке сложных схем коррекции и особенно их теории на основе частотных методов решающую роль сыграли советские ученые, в первую очередь Г. В. Брауде и его сотрудники [9.3]. Рассмотрим основные положения, методики Г. В. Брауде по определению оптимальных параметров в сложных схемах коррекции.

Можно показать, что относительный коэффициент усиления всегда явля-ется четной функцией частоты. Квадрат его модуля можно выразить следующим образом:

где Q - ~ и М >N.

Деля числитель (9.31) на знаменатель, получим бесконечный ряд

Л,=а, -6,; Лг = (аг-&2)-&,( ,- &,), 4, = (as -6,) -6,(02-&г)-(&J-&*)(а, -&,) и т. д.

Для того чтобы коэффициент усиления k не зависел от частоты, все коэффициенты А должны быть равны нулю. Однако, если в схеме имеется п степеней свободы, то можно обеспечить равенство нулю лишь первых п коэффициентов А. Так как прн Q<1 члены ряда убывают, то при достаточно большом п (практически при п=2-г-3) можно сделать fe=5;l вплоть до частоты шШв.

Дифференцируя ряд по получим:

LIZB eummeS на/7

/f ттоду Ku ecwna

Рис. 9.24. Сложные схемы коррекции;

а) сложная параллельная коррекция в балансном каскаде, б) сложная параллельно-последовательная коррекция.