Космонавтика  Экранирование высокочастотных катушек 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 229 230 231 232 233 234 235 236 237 238 239 240 241 242 243 244 245 246 247 248 249 250 251 252 253 254 255 256 257 258 259 260 261 262 263 264 265 266 267 268 [ 269 ] 270 271 272 273 274 275 276 277 278 279 280 281 282 283 284

□ □


CJ L.. .) 1 ..)

ooooo

□ □□□


Рис. 22.1. Изображения одноблочной герметической РЭА:

а -схематическое (кожух в форме параллелепипеда)} б -схематическое (кожух цилиндрической формы); в--условное (горизонтальное шаеси)} а-условное (вертикальное шасси); /, 5 -свободные объемы! 2-нагретая зона.



жении температуру нагретой зоны. Результаты расчета позволяют сделать вывод о рациональности расположения узлов (элементов) внутри нагретой зоны, способе их крепления к несущим узлам, необходимости тепловых экранов, местного охлаждения и т. д.

На третьем этапе с помощью уравнений типа (22.1) определяют температуры характерных областей (точек) внутри узлов (деталей), например коллекторных переходов, проводящих слоев, и т. д. Сопоставляя полученные значения температур с заданными, можно определить надежность работы узла (элемента).

Расчет теплового режима аппарата на основе модели с нагретой зоной может быть использован для аппаратов как с естественной, так и с вынужденной конвекцией. При расчете аппарата с вынужденной конвекцией сначала определяется расход охлаждающей среды. Наилучшие результаты модель с нагретой зоной дает при расчете аппаратов с естественной конвекцией.

Для ряда конструкций РЭЛ оказалось возможным разработать графики и номограммы, позвбляющие быстро оценить температуры tif и /яз в некоторых интервалах изменения параметров аппаратов. Наибольшей простотой обладает коэффициентный метод, когда значения f и /пз получают перемножением коэффициентов, приведенных на графиках (§ 22.2.).

Для аппаратов с интенсивной естественной конвекцией (перфорированных) и с вынужденной конвекцией возможен другой подход. Сначала определяют распределение скоростей и температур среды внутри аппарата, а затем по уравнениям типа (22.1) и (22.2) находят температуру области внутри узла (элемента).

Тепловые сопротивления и тепловые коэффициенты

Между протеканием тепла через твердое тело и электрического тока через проводник существует аналогия. Ее называют электротепловой. Аналогом температуры является электрический потенциал, теплового потока (рассеиваемой мощности) - электрический ток. Тогда уравнение тепловой характеристики будет соответствовать математическому выражению закона Ома, а коэффициенты R F - электрическому сопротивлению. Пользуясь электротепловой аналогией, можно составлять эквивалентные тепловые схемы а для расчета сложных тепловых сопротивлений применять законы Кирхгофа.

Тепловые сопротивления принято делить иа внутренние, внешние, контактные и смешанные (сложные). Под внутренним сопротивлением i?b понимают тепловое сопротивление, которое преодолевает тепловой поток, проходя путь от внутреннего теплового источника к поверхности тела. Под внешним тепловым сопротивлением тела /?д подразумевают тепловое сопротивление, которое преодолевает тепловой поток, проходящий через поверхность тела в окружающую среду. Величина внешнего теплового сопротивления зависит от многих факторов и прежде всего от условий теплообмена и температуры. Контактное тепловое сопротивление /?к возникает в месте механического соединения двух поверхностей. Смешанные сопротивления i?0m представляют собой комбинацию из названных выше сопротивлений /?в, Rk, Rr-



Полная аналогия между тепловыми и электрическими сопротивлениями в цепях с распределенными параметрами возможна лишь при неизменном потоке энергии в цепи (при отсутствии источников и стоков внутпи потока). Коэффициенты F в (22.2) и (22.3) учитывают влияние источников и стоков, т. е. они не являются полными аналогами электрических сопротивлений, хотя формально имеют смысл сопротивлений. В отличие от тепловых сопротивлений их называют тепловыми коэффициентами. Тепловые коэффициенты используются для расчета температурных полей в тонких пластинах, дисках, стержнях, с поверхности которых тепло рассеивается в окружающую среду. В этом случае тепловой поток меняется от сечения к сечению и нельзя использовать законы Кирхгофа для вычисления сложных тепловых коэффициентов. Уравнения, таблицы и номограммы, по которым можно определить коэффициенты F для пластин, дисков и стержней, приведены в литературе [7, 8].

Величины, обратные тепловым сопротивлениям, по аналогии с соответствуюш,ими электрическими величинами называются тепловыми проводимостями. Тепловая проводимость является сложной функцией ряда параметров и прежде всего зависит от способа передачи тепла.

Тепло передается тремя способами: теплопроводностью, конвекцией, излучением. В твердых телах имеет место теплопроводность. На границе твердого тела со средой передача тепла осуш,ествляется конвекцией и теплопроводностью, их рассматривают совместно, а весь процесс называют теплоотдачей. Если поверхность твердого тела соприкасается с газовой средой, то наряду с теплоотдачей имеет место тепловое излучение. Величина теплового потока пропорциональна разности температур (температурному напору):

Р = а(<1 -У, (22.8)

где Р - тепловой поток, рассеиваемая телом - (средой) мош,ность, Вт; с = Б5 - тепловая проводимость, Вт/°С; S - теплоотдающая (тепловоспринимающая) поверхность тела, м; Б = c/S - удельная тепловая проводимость для данного способа переноса тепла, характеризующая интенсивность переноса, Вт/м °С); - температура нагретого тела (среды), °С; 4 - температура холодной среды (тела), °С.

Тепловой поток всегда направлен от горячей области кХолодной. В теории теплообмена принято оперировать с величинами удельных тепловых проводимостей.

Для процессов теплопроводности удельная тепловая проводимость зависит от структуры и физических свойств тела и практически постоянна в узком интервале изменения температуры, присущем РЭА.

Способность вещества проводить тепло характеризуется величиной коэффициента теплопроводности X, Вт/(м °С).

Значения коэс1)фициента X для многих веществ можно найти в литературе [5, 13, 22], формулы для определения Б к R, F для разных гел - в (7 8, 13], решения инженерных задач теплопроводности приведены в [13, 14, 18, 25]. Вычислить коэффициенты R, F для ряда случаев можно по формулам табл. 22.4.

Для процессов теплоотдачи удельная тепловая проводимость называется коэффициентом теплоотдачи Б = а; величины ti и В формуле (22.8) могут быть либо температурой стенки <ст, и тем-



1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 229 230 231 232 233 234 235 236 237 238 239 240 241 242 243 244 245 246 247 248 249 250 251 252 253 254 255 256 257 258 259 260 261 262 263 264 265 266 267 268 [ 269 ] 270 271 272 273 274 275 276 277 278 279 280 281 282 283 284