сф или с,

-HI-

6,(1)

Сф или С,

eAt)

, ив и)

з) к ue,a)

t, 1г

на вход четырехполюсника подать функцию времени вида

[фИеш, (5-16)

то на выходе его получим ,

оо ,-

е,(0= J ФИНе-ш, . (5-17)

: ф(а))=ф(ш)1е<°> (5-18)

является функцией частотного спектра входного сигнала, а

Ь{ш) = \Н{ш)\е~ (5-19)

- представляет собой функцию частотного спектра четырехпо-лосника. Минус у g обычно берется для получения положительных значений при отстающих углах. Функция частотного . спектра четырехполосника обычно называется характеристи- . кой системы й представляется [5-47] как /i((o) = Fi2(co)Z2((o).

. Тогда из (5-17) - (5-19) получают

eAt)= 11Ф(ш)1Л(с )е-+-+-->Ао,

а I Ф (i ) 11 /1(ш) I = I ф (сс) 11 11 Z(m) I

является амплитудным спектром функции выходного сигнала и (ф - g) - фазовым спектром функции выходного сигнала.

Функция частотного спектра сигнала ezt) и определяет в конечном итоге спектр частот, который нам удается наблюдать на выходной нагрузке (Z2) усилителя при ионизационном процессе, когда на вход усилителя подается входной сигнал ei{t) с частотным спектром ф(со), вызванный ЧР в испыту-емом конденсаторе.

Для определения входного сигнала, поступающего на усилитель при ЧР, необходимо рассмотреть устанавливающиеся процессы в полной эквивалентной схеме измерительной цепи (рис. 5-12,уг). Как показали К. А. Зайцев и Ю. М. Твердов J5-46], во время разряда при /о<<пр напряжение на полости, где развивается ЧР,

п(0 = з.р(1-~ ) (5-20)

:на испытуемом конденсаторе Си

и(0 =- [t/з. рС .д/(С + С,)] {1-К(а-flo)4(a-а,)]-°Ч + [а, (а - а )/[й (а, - а )] ) (5-21)

и а входе усилителя

- B.(0={f/3.pC .;/,a /[C (C, + C )X .

Х\а,~аМ{е~ -е~). (5-22)

После окончания разряда t>tup, t=t-t.

Напряжение на полости . :

(О = п. п + [С.. дС.з. п/[(Сп + ,) (С + С.)]) (l -Г ),

(5-23)

на испытуемом конденсаторе Сц

и(0 = f/o. п - [в. пС./(С + C,)j (l - r ) (5-24) и на входе усилителя .

в(0 = в.пе - (5-25)

В выражениях (5-20) - (5-25): /пр-время погасания разряда; Ls.p, Ln.p-напряжения зажигания и погасания разряда; Тп=/апЛп(Си.д+С1.1.п)-постоянная времени разряда полости; TB=l/ac=.RoCo6(Ci + Co)/(Ci + C ) - постоянная времени входной цепи усилителя; Соб = Сио+Си.пСи.д/(Сй.п+Си.д)+ + CiCo/(Ci + Co) - общая емкость схемы: t/n.n = t/3.p-Ln.p - напряжение погасания разряда полости (причем обычно Ско Си, Сио> Си.п>Си.д); t/o.n и {7в.п - напряжения при погасании разряда на С и входе усилителя соответственно. Они определяются из (5-21) и (5-22) при /=/п.р.

Таким образом, форма импульса на входе усилителя при ЧР, определяемая выражением (5-23), зависит от постоянных времени полости и входной цепи усилителя, общей емкости схемы и напряжения, при котором начинается разряд в полости. Однако во многих случаях, когда Тв достаточно велика по сравнению с тп, а именно: при ТсТп, можно считать, что ЧР происходит мгновенно и выражения (5-20) можно заме нить единичной функцией [5-18а, 5-64, 5-79, 5-98]. В этом случае цепь Сф, Ci, Ro и Со будет дифференцировать фронт импульса единичной функции (рис. 5-12, а) и мы получим Uii) в виде экспоненциального импульса (рис. 5-12,6).

В случае, когда импульс начинается не в начале координат (10),

а,= 1/(/?оСоб) = lB

(5-26)