где Ян. К\- характерные высота и длина неровностей; е - диэлектрическая проницаемость поверхности; k = = 2 JxA; Тн V угол наклона неровностей.

В настояЙ!ее время теоретически вычислены значения eeff, Oefi для взволнованной поверхности моря в диапазоне метровых волн (рис. П. 14) [22]. В случае применимости метода пологих неровностей при распространении над статистической неровной поверхностью, множитель ослаб-

Зависимость

и Oeff (.

eeff

) от

Рис. п. 14.

{----)

удельной проводимости воды при гладкой поверхности раздела:

/) Я =10 м, волнение 7-8 баллов: 2) Л= =5 м, волнение 6-6 баллов: 3) Х=7 ы. волнение 3-4 балла; 4) Я.=1 м, волнение 1-2 балла; 5) Я=6 м, волнение 1-2 балла; 6) =10 м, волнение 1-2 балла.

etff,6M/M

и <s,Cf- M

ления находят подстановкой эффективных значений 8eff, Oefi в дифракционные формулы Фока (см.. § П.5) или графо-аналнтически.м методом (§ П. 5) с заменой параметра дна еи. Пример расчета будет приведен в § П.5.

VIII. Влияние рельефа местности. На распространение в пределах прямой видимости влияет рельеф местности совместно с метеорологическими условиями. Влияние последних зависит от рельефа местности.

Здесь рассмотрим влияние отдельных препятствий на множитель ослабления поля волны. Влиянию метеорологических условий посвящен § П. 4. В случае дифракции метровых и дециметровых волн на горных хребтах (клиновидная форма препятствий) множитель ослабления находят методами оптической дифракции Френеля [23]. Когда форма препятствий далека от клиновидной, препятствия аппроксимируют выпуклыми телами (сферой, цилиндром и т. д.). При аппроксимации одиночного реального препятствия сферой (рис. П. 15) множитель ослабления является функ-

цией двух параметров (рис. П. 16) [24 - 261:

fll ff .П4П

где b - радиус аппроксимирующей сферы; А - угол дифракции; ht, Hr - высоты передающей и приемной антенн над аппроксимирующей сферой.

Рис. П. 15. Профиль рельефа местности:

---аппроксимирующая сфера; - ---уровень моря или условный ну

левой уровень.

При практических расчетах высоты антенн hj и Hr над аппроксимирующей сферой выражаются через величину просвета в наиболее высокой точке профиля трассы, относительную координату k = IJl этой точки, протяженность препятствия вдоль трассы напроизвольном уровне Ау от вершины препятствия. Формулы для определения р и [Л имеют вид [26]

Щк{.\-к)

(П.42)

и У Ilk (1 - k)/3

(П.43)

- просвет, при котором V = I; I - длина препятствия; С( == Ау/Ноъ г = djl, показано на рис. П. 15.

Положительные значения р СОотЁётсТЁуЮт Таким трансам, на которых линия АВ (рис. П. 15) проходит выше вершины препятствия; если линия АВ проходит ниже вершины препятствия, то р < О, При р > 1 (открытые трассы) зависимость V (р) (рис. П. 16) имеет интерференционный характер. При этом для гладкого выпуклого препятствия

Рнс. ПЛб. Зависимость множителя ослабления от параметра р при различных значениях л.

глубина и-го минимума зависит от коэффициента расходимости, определяемого формулой [271

Р>п = (Кц-13,1а,У(1-даУп) \

Значение у, оо соответствует оптической дифракции Френеля, =5 О, когда трасса идеально плоская, или когда высоты антенн над аппроксимирующей сферой /гг, = 0.

Сравнение теоретических и экспериментальных данных [28] показало, что при V > - (30 ... 35) дБ точность расчета вполне удовлетворительна, если форма препятствия не очень сложная. При сложной форме препятствий, а тем. более при наличии на трассе нескольких отчетливо выраженных препятствий, трудно точно аппроксимировать препятствия, методы расчета множителя ослабления усложняются, а точность вычислений оказывается меньшей.

Для двух препятствий при сравнительно небольших углах дифракции значение множителя ослабления может быть найдено по полуэмпирической формуле [28]

\/ 1дБ] = (Ki + Уг) f (di, Й2, йз), (П.45)