Космонавтика  Ближние и дальние полеметоды измерения 

1 2 3 4 5 6 7 [ 8 ] 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152

сопротивление источника или цепи, равное VII, является большим. Волновое сопротивление в ближней зоне тоже большое, причем в данном случае преобладает электрическое поле. В индукционной зоне электрическое поле с уве-

t=o,m


Рис. 2.4. Возникновение фазовой ошибки е из-за кривизны фронта волны


B,DS0,D70,r 0,2 P,S 0,5 0,7 Т 2 3 Расстояние 5 ееининах Л/Х

5 7 т

Рис. 2.5. Зависимость относительного усиления антенны от расстояния между источником излучения и антенной



личением расстояния убывает быстрее (1/г), чем магнитное (l/r), что следует из сравнения зависимостей (2.18) и (2.20). Таким образом, в дальнем поле или в поле излучения, в котором г Х/2л, волновое сопротивление уменьшается с расстоянием и асимптотически стремится к значению Zo = 377 Ом. Обратное наблюдается при низ-коимпедаысном источнике (рамка или петля), создающем соответственно низкоимпедансную волну с преобладанием магнитной составляющей поля. На рис. 2.3 показаны изменения волнового сопротивления обоих полей в зависимости от расстояния г.

Ближнее и дальнее поля, D > /2. Когда размер D источника излучения (антенны) становится заметным по сравнению с длиной волны, выражения (2.18)-(2.20) применять нельзя. В этом случае следует использовать разные зависимости, поскольку кривизна фронта приходящей волны не позволяет рассматривать бесконечно малые элементы антенны, как находящиеся в фазе. Это иллюстрирует рис. 2.4, на котором показано, что фронт волны сначала достигает центра антенны. Внешние края антенны представлены с учетом увеличения запаздывания фазы относительно оси.

Тс КИМ образом, чтобы получить амплитуду общего вектора волны, необходимо проинтегрировать приращения бесконечно малых элементов. Результаты расчетов можно иллюстрировать численным интегрированием для k)\, = Х/8, Я/4, Л/2, ЗЯ/4, Я и ЗЯ/2 (рис. 2.4) и кривой на рис. 2.5. Отметим при этом колебательный характер изменения усиления антенны в ближнем поле и общее уменьшение усиления (характеризуемое огибающей) при уменьшении, расстояния от источника до антенны.

Чтобы установить границу между ближним и дальним полем R, остается определить допустимую ошибку е [дБ), при которой усиление постоянно, в случае перемещения от /? к бесконечности (рис. 2.5). В различных дисциплинах используют различные значения е. В теории антенн и рас- пространения радиоволн часто кК = Я/16, что соответствует ошибке в усилении антенны е 0,1 дБ. При анализе ЭМП kl = Я/8 (е л; 0,3 дБ) или kX = Я/4 (е = 1 дБ) в зависимости от требуемой точности расчета.

Чтобы определить расстояние R, воспользуемся рис. 2.4, изкоторого следует:

{R 4 kKf R+ ф12)\ 2RkX + {kKf =(D/2) (2.21)



Таким образом,

2Rkl ~ {D/2f или R = D48kl, (2.22)

поскольку 2Rkl > (klf.. Если выбрать = V4 (т. е. е = I дБ), то согласно (2.22) граница между ближним и дальним полем R = ОУ2Х.

2 1.4. Единицы измерения электрического поля

В ряде областей радиоэлектроники (например, в радиовещании) предпочитают пользоваться напряженностью поля а не плотностью мощности. Эти величины связаны между собой зависимостью:

Pd [Вт/м*] = ЕУг, (2.23)

Р [дБВт/м] = 20 Ig £ [В/м] - 10 Ig Z, (2.24) Р [дБм/м] = Е [дБВ/м] - 10 Ig Z -f 30 дБ =

= Е [дБмкВ/м] - 90 дБ - 10 Ig Z, (2.25)

Р [дБм/м] = Е [дБмкВ/м] - 116 дБ для Zo =

= 377 Ом, (2.26)

где Е - напряженность электрического поля; Z - волновое сопротивление, равное Zo = 377 Ом только для дальнего поля.

Выражение (2.26) представлено в виде таблицы*) для различных единиц измерения. Заметим, что выражения (2.8) и (2.25) почти идентичны; первое справедливо для электрической цепи, а второе - для электрического поля излучения.

2.1.5. Единицы измерения магнитного поля

Определим напряженность магнитного поля через напряженность электрического поля из уравнения (2.15):

Н [А/м] = Е [B/mVZ [Ом]

*) См. Электромагнитная совместимость радиоэлектронных средств и непреднамеренные помехи. Вып. 1. Общие вопросы ЭМС. Межсистемные помехи :Сокр. пер. с англ./Под ред. А. И. Сапгира.- М.: Сов. радио, 1977, с. 32, табл. 1.2. (Прим. ред.)



1 2 3 4 5 6 7 [ 8 ] 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152