Космонавтика  Ближние и дальние полеметоды измерения 

1 2 3 4 5 6 [ 7 ] 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152

Как будет показано, Z = 120я Ом = 377 Ом = 2о только для дальнего поля (плоские волны). В этом случае электрическое и магнитное поле связаны однозначно через величину 377 Ом. Такой зависимости, однако, не существует для ближнего поля, в котором значение Z может быть любым. Например, для магнитных полей, значительно меньше 377 Ом, а для электрических больше 377 Ом. Отметим, что выражение (2.15) применимо и для ближнего поля. Любому электрическому полю сопутствует магнитное поле и наоборот до тех пор, пока частота не станет нулевой. Анализировать ближнее и дальнее поля следует с учетом размера D элемента, определяющего поле (или размера апертуры), выраженного в единицах длины волны Я.

Если D < Я то расстояние до границы раздела между ближним и дальним полем определяется зависимостью

г = Шп. (2.16)

Если D > Ш, то

гВтк. (2.17)

Отметим, что когда D = V2, расстояние г = достаточно близко расстоянию, определяемому (2.16). Рассмотрим оба случая отдельно.

Малые размеры излучателя, D < %. Выражения для электрического {Ее, Е) и магнитного (Яф) полей, существующих вокруг излучающего симметричного вибратора (укороченного диполя, для которого D < Ц, могут быть получены с помощью уравнений Максвелла:

Zq IDn sin е

2Zo IDn cos e IDn sin e

- -- COSll---- ЗШфЧ-

\2nr \2кг J

cos я]?

(2.18)

I 2nr J

sin (]; -f-

2.т1г

\ 2jir

cos 111

, (2.20)

где Zo = 377 Ом - волновое сопротивление свободного пространства (для г > Шп); I - ток в коротком проводе (симметричном вибраторе); D - длина короткого провода (симметричного вибратора); 6 - угол места в направлении г; К - длина волны; г - расстояние от короткого провода



(симметричного вибратора) до точки, в которой осущест-вляготся измерения; яр = 2пг1к - со/; со = 2я/; t - время. Из выражений (2.18) и (2.20) могут быть сделаны неко-- торые выводы относительно ближнего и дальнего полей.

1. Когда в выражениях для электрического и магнитного полей множитель %/2пг = 1, все коэффициенты при синусоидальных и косинусоидальных составляющих тоже равны 1. Таким образом, равенство г = У2я та V6 соответст-

вует условию переходного поля или границе между ближним (первый член уравнений) и дальним (последний член) полем.

2. Когда г > Х/2я (условие дальнего поля), только последний член в выражениях (2.18) и (2.20) является существенным*. При этом условии волновое сопротивление Zo= = Ee/Hq, = 377 Ом. Такое поле называют полем излучения (плоские волны), в котором Ев и Яф изменяются во времени синфазно (cos г-) и в пространстве сдвинуты относительно друг друга на 90°.

3. Когда г < У2л (условие ближнего поля), только первый член в каждом уравнении является существенным. При этом условии волновое сопротивление £e/Яф = ZoV2я, . Отметим, что здесь волновое сопротивление > Zo, так как Я/2я/ > 1. Такое поле иногда называют электрическим или Еысокоимпедансным. Это поле является индукционным, в котором Eq и H(f также находятся в фазе и сдвинуты в пространстве на 90.

4. Если источник колебаний представляет собой не короткий прямолинейный провод или симметричный вибратор, имеющий высокое волновое сопротивление, а петлю небольшой длины с низким волновы.ч сопротивлением, то первое слагаемое в выражениях (2.18) и (2.19) будет исче-зающе мало, что не относится, однако, к первому слагаемому (2.20). При этом условии волновое сопротивление в ближнем поле EqIH = Zo2n/-/?i. Отметим, что здесь Z < < Zo. Это поле иногда называют магнитным или низко-импедансным.

Первые три вывода иллюстрируются рис. 2.2 для каждого слагаемого амплитуды электрического поля из выражения (2.18). Отметим, что квазистационарная составляющая является наибольшей в ближнем поле, следующей по значению является индукционная составляющая поля;

*) Здесь Ej. исключается из дальнейшего обсуждения.



составляющая поля излучения наибольшая в дальнем поле. Для г = %/2п все эти составляющие равны.

При использовании вибратора или прямолинейного провода с малым значением радиочастотного тока волновое


е,г е,з 0,5 oj i

Расстояние от астотина, Я/Zjri

Рис. 2.2. Зависимость напряженности электрического поля от расстояния до излучателя (укороченного симметричного вибратора с D<i)

10000


D,Z D,d 0,tf P,5 0,7 7

Расстояние от acmewana, Л/2п

❖ S

Рис. 2.3. Зависимость волнового сопротивления от расстояния до излучателя



1 2 3 4 5 6 [ 7 ] 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152